4. Lluz
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FUNDAMENTOS DE
FSICA MODERNA
Profesor Hector Castro
Oficina: Edif. 404, sala 353 ext. 13056 email: [email protected] web: http://www.docentes.unal.edu.co/hfcastros/
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Experimento de Hertz: Luz como onda electromagntica.
Radiacin de cuerpo negro.
Calculo clsico de Rayleigh Jeans
Calculo de Planck: cuantos de energa
Dispersin de Rayleigh
Dispersin de Thompson
Efecto Fotoelctrico
Efecto Compton
Creacin de Pares
NATURALEZA CORPUSCULAR DE LA LUZ
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NATURALEZA CORPUSCULAR DE LA LUZ
Fsica hasta el siglo XIX.
Mecnica Newton
Electromagnetismo Maxwell
Termodinmica Boltzmann, Carnot, Kelvin
Mecnica estadstica Gibbs,Maxwell, Boltzmann
Problema (1900):
Radiacin de cuerpo negro:
Clculo de Rayleigh Jeans
Clculo de Max Planck
Catstrofe ultravioleta
Cuanto de energa
Newton: naturaleza corpuscular de la luz: (1750 - 1850)
Maxwell: naturaleza ondulatoria de la luz: (1865 - 1873)
H. Hertz: Experimento de ondas electromagnticas (1880)
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EXPERIMENTO DE HERTZ
Luz Ondas electromagnticas, v = c.
Reflexin, refraccin, focalizacin, polarizacin e interferencia.
UnificacinElectricidad
Magnetismo
Luz (ptica)
Maxwell Teora
Hertz Experimento
Efecto fotoelectrico insipiente
022
/1
2
2
2
=
txc
oo
1880
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RADIACIN DE CUERPO NEGRO
Equilibrio termodinmico de la radiacin atrapada
espectro de emisin/absorcin independiente del material.
Cuerpos calientes emiten radiacin caracterstica.
Espectro de radiacin dependiente de la temperatura
Radiancia totale
At
ETfe = ),(
Radiancia espectral
=0
),()( dTeTeT
)(TfeT =
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LEY DE STEFAN - BOLTZMANNRadiancia total
Ejemplo: Temperatura del Sol
En la superficie de la Tierra:
t
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RADIACIN DE CUERPO NEGRO
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LEY DE DESPLAZAMIENTO DE WIEN
con
mximo para el Sol:
Constante de Wien
= c/
emx
Amarillo-naranja
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TERMOMETRA POR LUZ
Pirmetro ptico: mide T por medicin de
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TEORA DE RAYLEIGH JEANS (CLSICO)Radiacin electromagntica modos de oscilacin del campo electromagntico.
L
-
TEORA DE RAYLEIGH JEANS (CLSICO)
2
-
12
1 2 3
kTcd
dNkTe 328
==
Raileigh-Jeans
Catstrofe ultravioleta
Ppio equiparticin de la energa
TEORA DE RAYLEIGH JEANS (CLSICO)
e
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TEORA DE PLANCKDistribucin de Boltzmann:
kT= Resultado clsico = Ppio de equiparticion de energaPlanck
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Si los valores de la energa son discretos:
donde
Para evaluar la sumatoria se necesita:
TEORA DE PLANCK
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La energa es:
Cuanto de energa (vibratoria) de Planck
TEORA DE PLANCK Teniendo en cuenta la normalizacin:
Y el espectro de cuerpo negro de Planck:
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TEORA DE PLANCK
e
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Ley de Wien
Ley de Stefan
con
usando
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INTERACCION FOTON-PARTICULA
J D Jackson, Classical Electrodynamics cap 10
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DISPERSION DE RAYLEIGHDispersin coherente o incoherente por mltiples dipolos o cargas elctricas
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RAYLEIGHT
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RAYLEIGH SCATTERING
Total scattering cross-section per gas molecule
Attenuation coefficient
Teoria de Raylleigh para dispersion de luz en la atmosfera
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RAYLEIGH SCATTERINGSUN LIGHTSPECTRUM
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RAYLEIGH SCATTERING
- Longitud de onda >> tamao de la distribucin de cargas
- Onda EM induce momento dipolar elctrico y/o magntico oscilante que radia
- Radiacin dispersada = superposicin coherente de mltiples ondas
- Dispersin coherente: dispersores espacialmente distribuidos uniformemente
- Dispersin incoherente: dispersores espacialmente distribuidos aleatoriamente
- Interviene factor de estructura espacial de la distribucin de dispersores
- Ocurre mas con atomos de Z grande
- Ocurre con fotones de baja energia
J D Jackson p. 461
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THOMPSON SCATTERINGDISPERSION CLASICA DE LA RADIACION POR UNA PARTICULA CARGADA
J D Jackson p. 694
Radiated power by charge einto polarization
Electric field of incident wave with polarization
Classical scattering cross section
Average radiated power per unit solid angle
Acceleration of charge e by electric field E
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THOMPSON SCATTERING
J D Jackson p. 695
Seccin eficaz diferencial
Formula de Thompson
Seccin eficaz total de Thompson
= polarizacin onda de salidao = polarizacin onda incidente
Para radiacin incidente sin polarizacin
Integrada en todos los angulos
T = 6.6510-25 cm2 para electrones
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THOMPSON SCATTERING CROSS SECTION
J D Jackson p. 696
= = 0 = /2
h/mc2
incident
scattered
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EFECTO FOTOELCTRICO
Planck
Einstein
Cuantizacin de la energa de oscilacin de los tomos osciladores del cuerpo negro.
Cuantizacin de las ondas electromagnticas o de la luz fotones.
Explicacin del efecto fotoelctrico (1905). Nobel (1922)
Einstein gan el premio Nobel (1922) por el Efecto fotoelctrico y el movimiento Browniano, no por la teora de
la relatividad.
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EFECTO FOTOELCTRICO
Potencial de trabajo:
Por conservacin de la energa:
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Clsico Cuntico
independiente
Retardo entre yt
Energa trasmitida
independiente
independiente
No hay tiempo de retardo tE2
EFECTO FOTOELCTRICO
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ba II >
Ia > b > c
ab c
V
EFECTO FOTOELCTRICO
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EFECTO FOTOELCTRICO EN ATOMOS
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Dowd, S.B. Practical Radiation Protection and Applied Radiobiology
EFECTO FOTOELCTRICO EN ATOMOS
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EFECTO FOTOELCTRICO EN ATOMOS
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CINEMTICA DEL EFECTO FOTOELCTRICO
Un electrn libre no puede absorber un fotn entonces el efectofotoelctrico siempre ocurre con electrones bien ligados al ncleo(capas internas).
Ocurre especialmente en medios con alto Z
Ocurre con mayor probabilidad a bajas energas
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La energa cintica dada para el electrn independiente del ngulo de dispersin:
Importante a bajas energasSi el electrn est ligado (capas internas) s puede entregar toda la energa.
Cinemtica: choque de fotn con electrn ligadoMomento incidenteEnerga incidenteMomento del electrn incididoEnerga del electrn incididoMomento del tomo incidido (se asume)Energa del tomo incidido (se asume)El fotn desapareceCondicin necesaria:
h ch
bEhT = ep
0aT0ap
bb EhEhT >>= 0
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Fsica de radiaciones Luis Agulles Pedrs I-2011
Efecto fotoelctrico: electrn AugerSupongamos que arrancamos un electrn de la capa K.Lo cubre un de la capa El tomo puede emitir energa O se puede quedar esa energa y emitir un electrn de la capa MEn este caso tiene un hueco en L y otro en MPodran ser llenados por 2 de la capa N
y a su vez emitir 2 electrones ms con una energa total de emisinAs sucesivamente hasta que se gasta toda la energa del 1er electrn
bLbKK EEh =
bKEbLE
bMbLbKM EEET =
bNbLN EET 21 = bNbMN EET 22 =
bNbKNNMA EETTTT 421 =++=
bKA ET
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RESULTS OF PHOTOELECTRIC
EFFECT
Atom is now an ion because electron was ejected
Free electron = photoelectron Secondary (characteristic) x-ray
produced Patient dose due to incoming x-ray
absorption Radiographic contrast due to
absorption of incoming x-ray (white areas on image)
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SECCIN TRANSVERSAL DE INTERACCIN
Low energy High energy
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La seccin transversal de interaccin por tomo para elefecto fotoelctrico, integrado sobre todos los ngulos deemisin fotoelctrica es:
Donde k es una constante y:
Por tanto el coeficiente de atenuacin msico fotoelctrico es:
SECCION EFICAZ Y COEFICIENTE DE ATENUACION
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SECCION EFICAZ
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COEFICIENTE DE ATENUACION
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PREGUNTAS Y TEMAS A DESARROLLAR
- Momentum transportado por un foton vs momentum de un electron de = E
- Energia depositada en el atomo y energia transportada por el fotoelectron
- Valores de enerigia de ligadura de diversos atomos
- Que ocurre con el electron dentro de la materia?
- Metodo ARPES para analisis de materiales
- Que ocurre si la radiacion esta polarizada?
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EFECTO COMPTON
`
p
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EFECTO COMPTON
`
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EFECTO COMPTON
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EFECTO COMPTON
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EFECTO COMPTON
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EFECTO COMPTON
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EFECTO COMPTON
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EFECTO COMPTON
Energies of a photon at 500 keV and an electron after Compton scattering
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EFECTO COMPTON
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KLEIN NISHINA FORMULA
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COMPTON CROSS SECTION
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COMPTONdistribucion de electrones
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COMPTONDeteccin de radiacin gamma
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COEFICIENTE DE ATENUACION
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INTERACCIN RADIACIN - MATERIA
Efecto fotoelctrico
KevLuz, RX
Electrones internos K, L, M
Efecto Thompson
Electrones ligados
Efecto Compton
Electrones medio ligados
Produccin de pares
Ncleo
RayosX
Rayos
Interacta con los tomos como partculasLuz
Viaja como una ondaDualidad
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARESPOSTULA EXISTENCIA DE LA ANTIMATERIA
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARESPOSTULA EXISTENCIA DE LA ANTIMATERIA
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARESDESCUBRIMIENTO DEL POSITRON
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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PRODUCCIN DE PARES
M es necesario para que se conserve el momento.
Un solo fotn no puede crear una sola partcula porque no se conserva la carga.
Conservacin de la energa
Conservacin del momento
Sin un tercer cuerpo
Sin en tercer cuerpo no se satisfacen las ecuaciones de conservacin
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARESSECCION EFICAZ
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARESSECCION EFICAZ
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
For nucleus with large Z:
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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CREACION Y ANIQUILACION DE PARES
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