Dipolo de Longitud Finita
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Dipolo de Longitud Finita Para una antena de dipolo de longitud L orientadas a lo largo del eje z y centrado en z = 0, la corriente fluye en la dirección z con una amplitud que sigue de cerca la siguiente función: Tenemos en cuenta que la corriente también es oscilante en el tiempo en sinusoidal de frecuencia f. La distribución actual de un (a la derecha) un cuarto de longitud de onda (izquierda) y lleno de longitud de onda dipolos se dan en la Figura 1. Teniendo en cuenta que el valor máximo de la corriente no se alcanza a lo largo del dipolo a menos que la longitud es superior a la mitad la longitud de onda. Figura 1. Distribución actual de los dipolos de longitud finita. Antes de examinar los campos radiados por un dipolo, tengamos en cuenta la impedancia de entrada de un dipolo en función de su longitud, trazada en la figura 2. Tengamos en cuenta que la impedancia de entrada se especifica como Z = R + jX, donde R es la resistencia y X es la reactancia.
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Antena
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Dipolo de Longitud FinitaPara una antena de dipolo de longitudLorientadas a lo largo del eje z y centrado en z = 0, la corriente fluye en la direccin z con una amplitud que sigue de cerca la siguiente funcin:
Tenemos en cuenta que la corriente tambin es oscilante en el tiempo en sinusoidal de frecuenciaf. La distribucin actual de un (a la derecha) un cuarto de longitud de onda (izquierda) y lleno de longitud de onda dipolos se dan en la Figura 1. Teniendo en cuenta que el valor mximo de la corrienteno se alcanza a lo largo del dipolo a menos que la longitud es superior a la mitad la longitud de onda.
Figura 1. Distribucin actual de los dipolos de longitud finita.Antes de examinar los campos radiados por un dipolo, tengamos en cuenta la impedancia de entrada de un dipolo en funcin de su longitud, trazada en la figura 2. Tengamos en cuenta que laimpedancia de entradase especifica como Z = R + jX, donde R es la resistencia y X es la reactancia.
Figura 2. Impedancia de entrada en funcin de la longitud (L) de una antena dipolo.Tengamos en cuenta que para los dipolos muy pequea, la impedancia de entrada es capacitiva, lo que significa que la impedancia est dominado por un valor de reactancia negativa (y una impedancia real relativamente pequeo o resistencia). A medida que el dipolo se hace ms grande, aumenta la resistencia de entrada, junto con la reactancia. En un poco menos de 0,5la antena tiene cero componente imaginario de la impedancia (reactancia X = 0).Si la longitud de la antena dipolo se convierte en cerca de una longitud de onda, la impedancia de entrada se convierte en infinito. Este extrao cambio en la impedancia de entrada puede ser entendido mediante el estudio de lnea de transmisin de alta frecuencia teora. Como una explicacin ms sencilla, considere el dipolo de longitud de onda que se muestra en la Figura 1. Si un voltaje se aplica a los terminales de la antena de la derecha en la Figura 1, la distribucin actual como se indica. Puesto que la corriente en los terminales es cero, la impedancia de entrada (dada por Z = V / I) necesariamente ser infinita. En consecuencia, la impedancia infinita se produce cada vez que el dipolo es un mltiplo entero de una longitud de onda.
