Efecto-Fotoelectrico-experimento
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INGENIERIA ELECTRONICA
2015
EFECTO
FOTOELECTRICO
Mg. Tello Rodríguez Enrique
ALUMNO!
"ern#l $u#%#n#%&"r#%#n' (i)*.
"r#+o Rio'&Eli#quin.
E',inoz# Ar#nd#& Enzo Ro(#rio. ull-#r#% ozo& Gi#n(#r-o'.
T#r#zon# o)o&Ald#ir
CICLO! I/
EFECTO FOTOELECTRICO FISICAMODERNA / IV CICLO|
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INTRODUCCIÓNEl efecto fotoeléctrico fue descubierto por Hertz en 1887, cuando observó queuna descarga eléctrica entre dos electrodos se produce más fácilmente si sobreuno de ellos incide luz ultravioleta. oco después se descubrió que la luzultravioleta facilita la descarga porque provoca la emisión de electrones desdela superficie del cátodo. En 1!"# Einstein e$plicó que cuando un fotón de luzmonocromática %con energ&a h) incide sobre un cátodo de material fotosensiblepuede ser completamente absorbido por un electrón, ganando suficienteenerg&a cinética como para escapar del material ' que ésta depende de lalongitud de onda de la luz incidente ' del tipo de material del cátodo. (edenomina a este fenómeno emisión fotoeléctrica, ' los electrones emitidos sonllamados fotoelectrones.
El proceso por el cual se liberan electrones de un material por la acción de laradiación se denomina efecto fotoeléctrico o emisión fotoeléctrica. (uscaracter&sticas esenciales son)
• ara cada sustancia *a' una frecuencia m&nima o umbral de la radiación
electromagnética por deba+o de la cual no se producen fotoelectronespor más intensa que sea la radiación.
• a emisión electrónica aumenta cuando se incrementa la intensidad de
la radiación que incide sobre la superficie del metal, 'a que *a' más
energ&a disponible para liberar electrones.
En los metales *a' electrones que se mueven más o menos libremente através de la red cristalina, estos electrones no escapan del metal atemperaturas normales por que no tienen energ&a suficiente. -alentando elmetal es una manera de aumentar su energ&a. os electrones evaporados sedenominan termo electrones, este es el tipo de emisión que *a' en las válvulaselectrónicas. /amos a ver que también se pueden liberar electrones%fotoelectrones0 mediante la absorción por el metal de la energ&a de radiaciónelectromagnética.
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EFECTO FOTOELECTRICO
El efecto fotoeléctrico consiste en la emisión de electrones por un
material cuando se hace incidir sobre él una radiación
electromagnética (luz visible o ultravioleta, en general). A veces se
incluyen en el término otros tipos de interacción entre la luz y la
materia:
Fotoconductividad: Es el aumento de la conductividad eléctrica de
la materia o en diodos provocada por la luz.
Efecto fotovoltaico: Transformación parcial de la energía lumínica en
energía eléctrica. La primera célula solar fue fabricada por Charles
Fritts en 1884. Estaba formada por selenio recubierto de una fina
capa de oro.
Se podría decir que el efecto fotoeléctrico es lo opuesto a los rayos X,
ya que el efecto fotoeléctrico indica que los fotones pueden transferir
energía a los electrones. Los rayos X (no se sabía la naturaleza de su
radiación, de ahí la incógnita "X") son la transformación en un fotón
de toda o parte de la energía cinética de un electrón en movimiento.
Esto se descubrió casualmente antes de que se dieran a conocer los
trabajos de Planck y Einstein (aunque no se comprendió entonces).
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Explicación
Los fotones del rayo de luz tienen una energía característica
determinada por la frecuencia de la luz. En el proceso de
fotoemisión, si un electrón absorbe la energía de un fotón y éste
último tiene más energía que la función de trabajo, el electrón esarrancado del material. Si la energía del fotón es demasiado baja, el
electrón no puede escapar de la superficie del material.
Aumentar la intensidad del haz no cambia la energía de los fotones
constituyentes, solo cambia el número de fotones. En consecuencia,
la energía de los electrones emitidos no depende de la intensidad de
la luz, sino de la energía de los fotones.
Los electrones pueden absorber energía de los fotones cuando son
irradiados, pero siguiendo un principio de "todo o nada". Toda la
energía de un fotón debe ser absorbida y utilizada para liberar un
electrón de un enlace atómico, o si no la energía es re-emitida. Si la
energía del fotón es absorbida, una parte libera al electrón del átomo
y el resto contribuye a la energía cinética del electrón como una
partícula libre.
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abandonaba el metal, y a la frecuencia de la misma, que era
proporcional a la energía que impulsaba a dichas partículas.
Leyes de la emisión fotoeléctrica
Para un metal y una frecuencia de radiación incidente dado, la
cantidad de fotoelectrones emitidos es directamente
proporcional a la intensidad de luz incidente.
Para cada metal dado, existe una cierta frecuencia mínima de
radiación incidente debajo de la cual ningún fotoelectrón
puede ser emitido. Esta frecuencia se llama frecuencia de
corte, también conocida como "Frecuencia Umbral".
Por encima de la frecuencia de corte, la energía cinética
máxima del fotoelectrón emitido es independiente de laintensidad de la luz incidente, pero depende de la frecuencia
de la luz incidente.
La emisión del fotoelectrón se realiza instantáneamente,
independientemente de la intensidad de la luz incidente. Este
hecho se contrapone a la teoría Clásica:la Física Clásica
esperaría que existiese un cierto retraso entre la absorción de
energía y la emisión del electrón, inferior a un nanosegundo.Formulación matemática
Para analizar el efecto fotoeléctrico cuantitativamente utilizando el
método derivado por Einstein es necesario plantear las siguientes
ecuaciones:
Energía de un fotón absorbido = Energía necesaria para liberar 1
electrón + energía cinética del electrón emitido.Algebraicamente:
,hƒ=hƒo+1
2mν 2
←
que puede también escribirse como
hf = ϕ + E❑
K
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donde h es la constante de Planck, f0 es la frecuencia de corte o
frecuencia mínima de los fotones para que tenga lugar el efecto
fotoeléctrico, Φ es la función de trabajo, o mínima energía necesaria
para llevar un electrón del nivel de Fermi al exterior del material y
Ek es la máxima energía cinética de los electrones que se observa
experimentalmente.
Nota: Si la energía del fotón (hf) no es mayor que la función de
trabajo (Φ), ningún electrón será emitido. Si los fotones de la
radiación que inciden sobre el metal tienen una menor energía que
la de función de trabajo, los electrones del material no obtienen
suficiente energía como para emitirse de la superficie metálica.
En algunos materiales esta ecuación describe el comportamiento delefecto fotoeléctrico de manera tan sólo aproximada. Esto es así
porque el estado de las superficies no es perfecto (contaminación no
uniforme de la superficie externa).
Historia
Heinrich Hertz
Las primeras observaciones del efecto fotoeléctrico fueron llevadas acabo por Heinrich Hertz, en 1887, en sus experimentos sobre la
producción y recepción de ondas electromagnéticas. Su receptor
consistía en una bobina en la que se podía producir una chispa como
producto de la recepción de ondas electromagnéticas. Para observar
mejor la chispa Hertz encerró su receptor en una caja negra. Sin
embargo la longitud máxima de la chispa se reducía en este caso
comparada con las observaciones de chispas anteriores. En efecto laabsorción de luz ultravioleta facilitaba el salto de los electrones y la
intensidad de la chispa eléctrica producida en el receptor. Hertz
publicó un artículo con sus resultados sin intentar explicar el
fenómeno observado.
Joseph John Thomson
En 1897, el físico británico Joseph John Thomson investigaba los
rayos catódicos. Influenciado por los trabajos de James Clerk
Maxwell, Thomson dedujo que los rayos catódicos consistían de unEFECTO FOTOELECTRICO FISICAMODERNA / IV CICLO|
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flujo de partículas cargadas negativamente a los que llamó
corpúsculos y ahora conocemos como electrones.
Thomson utilizaba una placa metálica encerrada en un tubo de vacío
como cátodo exponiendo este a luz de diferente longitud de onda.
Thomson pensaba que el campo electromagnético de frecuenciavariable producía resonancias con el campo eléctrico atómico y que
si estas alcanzaban una amplitud suficiente podía producirse la
emisión de un "corpúsculo" subatómico de carga eléctrica y por lo
tanto el paso de la corriente eléctrica.
La intensidad de esta corriente eléctrica variaba con la intensidad de
la luz. Incrementos mayores de la intensidad de la luz producían
incrementos mayores de la corriente. La radiación de mayorfrecuencia producía la emisión de partículas con mayor energía
cinética.
Philipp Lenard
En 1902 Philipp Lenard realizó observaciones del efecto fotoeléctrico
en las que se ponía de manifiesto la variación de energía de los
electrones con la frecuencia de la luz incidente.La energía cinética de los electrones podía medirse a partir de la
diferencia de potencial necesaria para frenarlos en un tubo de rayos
catódicos. La radiación ultravioleta requería por ejemplo potenciales
de frenado mayores que la radiación de mayor longitud de onda.
Los experimentos de Lenard arrojaban datos únicamente
cualitativos dadas las dificultades del equipo instrumental con el
cual trabajaba.
Cuantos de luz de Einstein
En 1905, el mismo año que descubrió su teoría de la relatividad
especial, Albert Einstein propuso una descripción matemática de
este fenómeno que parecía funcionar correctamente y en la que la
emisión de electrones era producida por la absorción de cuantos de
luz que más tarde serían llamados fotones. En un artículo titulado
"Un punto de vista heurístico sobre la producción y transformación
de la luz" mostró como la idea de partículas discretas de luz podíaEFECTO FOTOELECTRICO FISICAMODERNA / IV CICLO|
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explicar el efecto fotoeléctrico y la presencia de una frecuencia
característica para cada material por debajo de la cual no se producía
ningún efecto. Por esta explicación del efecto fotoeléctrico Einstein
recibiría el Premio Nobel de Física en 1921.
El trabajo de Einstein predecía que la energía con la que loselectrones escapaban del material aumentaba linealmente con la
frecuencia de la luz incidente. Sorprendentemente este aspecto no
había sido observado en experiencias anteriores sobre el efecto
fotoeléctrico. La demostración experimental de este aspecto fue
llevada a cabo en 1915 por el físico estadounidense Robert Andrews
Millikan.
Dualidad onda-corpúsculo
El efecto fotoeléctrico fue uno de los primeros efectos físicos que
puso de manifiesto la dualidad onda-corpúsculo característica de la
mecánica cuántica. La luz se comporta como ondas pudiendo
producir interferencias y difracción como en el experimento de la
doble rendija de Thomas Young, pero intercambia energía de formadiscreta en paquetes de energía, fotones, cuya energía depende de la
frecuencia de la radiación electromagnética. Las ideas clásicas sobre
la absorción de radiación electromagnética por un electrón sugerían
que la energía es absorbida de manera continua.
Efecto fotoeléctrico en la actualidad
El efecto fotoeléctrico es la base de la producción de energía solar
fotovoltaica. Este principio se utiliza también para la fabricación de
células utilizadas en los detectores de llama de las calderas de las
grandes centrales termoeléctricas, así como para los sensores
utilizados en las cámaras digitales. También se utiliza en diodos
fotosensibles tales como los que se utilizan en las células
fotovoltaicas y en electroscopios o electrómetros. En la actualidad los
materiales fotosensibles más utilizados son, aparte de los derivados
del cobre —ahora en menor uso—, el silicio, que produce corrienteseléctricas mayores.
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El efecto fotoeléctrico también se manifiesta en cuerpos expuestos a
la luz solar de forma prolongada. Por ejemplo, las partículas de
polvo de la superficie lunar adquieren carga positiva debido al
impacto de fotones. Las partículas cargadas se repelen mutuamente
elevándose de la superficie y formando una tenue atmósfera. Los
satélites espaciales también adquieren carga eléctrica positiva en sus
superficies iluminadas y negativa en las regiones oscurecidas, por lo
que es necesario tener en cuenta estos efectos de acumulación de
carga en su diseño.
CESIO
os *ec*os
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.415 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico unadiferencia de potencial de 1.55 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico una diferenciade potencial de 4.4#4 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 4#"" 23 sele aplico unadiferencia de potencial de ."8 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 4""" 23 sele aplico una diferenciade potencial de .44 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' la
frecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%celsio0.
POTASIO
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.1"5 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.## / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico una diferencia
de potencial de 4.14 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 4#"" 23 sele aplico unadiferencia de potencial de 4.!7 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 4""" 23 sele aplico una diferenciade potencial de .41 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' lafrecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%potasio0.
ANTIMONIO
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico unadiferencia de potencial de ".7#5 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
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.
ara una longitud de ondade #"" 23 sele aplico unadiferencia de potencial de1.4 / , para 6e elamper&metro 'a no marqueun valor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 4#"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 4.54 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 4""" 23 sele aplico unadiferencia de potencial de .854 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' lafrecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%antimonio+0.
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CALCIO
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.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.55 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferencia
de potencial de 1.55 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.55 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferencia
de potencial de 1.55 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' lafrecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%calcio0.
TORIO
.En este caso a una longitud de onda de """ 23 aunque se le
aplique una diferencia de potencial de " / , aun asi no se consegui
liberar los electrones del material.
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.ara una longitud de onda de #"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de ".1# / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico unadiferencia de potencial de ".74 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 4#"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.#7" / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 4""" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 4.814 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 1#"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de .884 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' la
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frecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%torio0.
ALUMINIO
.En este caso a una longitud de onda de """ 23 aunque se leaplique una diferencia de potencial de " / , aun asi no se consegui
liberar los electrones del material.
.En este caso a una longitud de onda de #"" 23 aunque se le
aplique una diferencia de potencial de " / , aun asi no se consigue
liberar los electrones del material.
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.ara una longitud de onda de """ 23 sele aplico una diferenciade potencial de "."4 / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 4#"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 1.4/ , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 4""" 23 sele aplico una
diferencia de potencial de 4.74 / , para 6e el amper&metro 'a nomarque un valor diferente de ".
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.ara una longitud de onda de 1#"" 23 sele aplico una diferenciade potencial de .# / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
.ara una longitud de onda de 1""" 23 sele aplico una diferenciade potencial de 8.58# / , para 6e el amper&metro 'a no marque unvalor diferente de ".
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.uego de obtener los datos se presiono Enviar para que en el 2pplets se grafique la relación lineal que e$iste entre el volta+e ' lafrecuencia ' además esto permite *allar la constante de plan6 ' lafunción de traba+o de dic*o material%aluminio0.
Trabajode Exe!EFECTO FOTOELECTRICO FISICAMODERNA / IV CICLO|
""
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#RAFICAS REALISADOS EN LO#ER PRO
Lo$er %ro a!&'()(o
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#RAFICO DE DATOS REALISADOS EN LAPR,CTICA
DEL LA-ORATORIO
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En este traba+o se estimó con el valor de la constante de lanc6. (i bien elresultado obtenido es del orden de magnitud correcto, no coincide con elvalor tabulado. 9na me+ora que se podr&a *acer a esta e$periencia ser&aconseguir una fuente luminosa de intensidad constante en un rango defrecuencias coincidente con el del monocromador ' de esta manera se
podr&a graficar la corriente %proporcional a la intensidad de la fuenteluminosa0 en función de la frecuencia ' se deber&a ver que a partir de unafrecuencia empieza a circular una corriente. Esa frecuencia m&nima cumplecon mín hn =f . Esto permitir&a verificar si los resultados obtenidos sonco*erentes entre s&.
a importancia de este fenómeno muc*as veces no sabes que e$iste porqueno lo entendemos de la forma adecuada. El efecto fotoeléctrico es la base dela producción de energ&a eléctrica por radiación solar ' del aprovec*amientoenergético de la energ&a solar. El efecto fotoeléctrico se utiliza también parala fabricación de células utilizadas en los detectores de llama de las calderas
de las grandes centrales termoeléctricas.
Este efecto es también el principio de funcionamiento de los sensoresutilizados en las cámaras digitales. :ambién se utiliza endiodos fotosensibles tales como los que se utilizan enlas células fotovoltaicas ' en electroscopios. En la actualidad los materialesfotosensibles más utilizados son, aparte de los derivados del cobre %a*ora enmenor uso0, el silicio, que produce corrientes eléctricas ma'ores.
BIBLIOGRAFÍA
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<c=ra;Hill %1!80.EFECTO FOTOELECTRICO FISICAMODERNA / IV CICLO|
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• =ett's, >eller, (6ove. Física Clásica y Moderna. Editorial
<c=ra;Hill %1!!10.
(ears, ?emans6', @oung. Física Universitaria. Editorial Aondo
Educativo Bnteramericano %1!850