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Objetivos: Comprender la forma como se calcula la dosis empelando el método de Pencil Beam.
1
Calculo de Dosis3.2 Pencil Beam
www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
Dr. Willy H. GerberInstituto de Fisica
Universidad AustralValdivia, Chile
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Absorción
2www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
z
Radiación ionizante al penetrar materia:
Fotones lateralesgenerados por Rayleigh
Scattering con generación de electrones en la distancia z
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Absorción en un volumen dV
3
En tres dimensiones debemos considerar que la Intensidad decrece en función del radio:
R r
Muestra
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Absorción dependiente de la energía
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Si la constante de absorción es dependiente de la energía del fotón:
El flujo “extraído” por volumen para un espectro incidente Φ(E) será:
Si el tejido presenta un coeficiente de absorción variable
el flujo “extraído” por volumen será:
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Modos de Scattering
5www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
Pero que significa “extraer” del haz
Rayleigh
Compton
Fotoeléctrico
Campo de Núcleo Electrón e-
Positrón e+
Pares-núcleo
Campo de un electrón Electrón e-
Positrón e+
Pares-electrón
Fotón
Fotón + Electrón Electrón
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Situación geométrica
6www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
El flujo absorbido en un punto es en consecuencia en la aproximación Pencil beam igual a:
En donde la propagación depende del coeficiente de absorción total:
y la absorción en el volumen dV del coeficiente parcial:
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Aproximaciones Pencil Beam
7www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
z
1. Los fotones desviados por scattering Rayleigh solo se consideran en la reducción de la intensidad del haz pero no en lo que se refiere a sus consecuencias.
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Aproximación Pencil BeamAt
enua
ción
Atenuación en AguaNIST
Para agua con densidad de 1 g/cm3 el coeficiente de atenuación en energías del orden de 1-6 MeV es 10-5 1/cm.Para anchos de 101 cm la perdida de energía por scattering Rayleigh es del orden de 10-4 o sea despreciable.
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Aproximaciones Pencil Beam
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z
2. Se asume que los electrones generados en el scattering tienen un camino libre despreciable depositando la energía en el mismo punto de la interacción.
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Aproximación Pencil Beam
Stopping Power en AguaNIST
Para un stopping power de 2 MeV cm/g y una densidad de 1 g/cm3 y energías entre 1 y 6 MeV el camino recorrido es de algunos cm lo que constituye un ERROR NO DESPRECIABLE.
Para estudiar el error que se comete con esta suposición debemosanalizar el nivel de stopping power a lo que están expuestos los electrones:
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Aproximación Pencil Beam
Si comparamos el stopping power de tejido, hueso, aire (cavidades) y aguaobservamos que todos son similares y que el real problema es la densidad del medio
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Aproximación Pencil Beam
Por ello los principales errores del método Pencil Beam se referirán a problemas de localización de la dosis:
Aire (cavidad)
Tejido
Liquido (agua)
Hueso
Dosis segúnPencil Beam
Haz
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Dosis realCavidades formanun caso extremo
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Aproximaciones Pencil Beam
13www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
Φ(0)
Φ(z)
z
3. Consideramos que los fotones que resultan del scattering son también absorbidos como energía sin estudiarse su propagación posterior.
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Aproximaciones Pencil Beam
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Otro de los errores que se observan es la falta de build-up (en realidad el método supone que se logra en forma instantánea al ocurrir el scattering) o sea la zona en que los electrones alcanzan la situación de equilibrio.
Para el caso monocromático y sin un efecto de dilución por la propagación radial según Pencil Beam se tendría una dosis igual a
Sin efecto build-up
Profundidad
% d
e la
dos
is m
áxim
a
100%
0%
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Aproximaciones Pencil Beam
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La medición de dosis en profundidad muestra que de considerarse la entrega de energía sin propagación posterior existiría ante todo un problema en la modelación de la superficie:
Profundidad [cm]
Fotones en agua
Dos
is [%
val
or m
áxim
o]
Build up
Nota: la mayoría de los “Pencil beam” comerciales muestran un comportamiento build-up lo que indica que técnicamente incluyen una convolusion simple.
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Situación geométrica
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La dosis se calcula sumando sobre todas las contribuciones que pueden irradiar el punto en estudio:
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Situación geométrica
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En este caso debemos sumar sobre las contribuciones definidas en el flujo de la superficie Φ(ρ,E):
ρ
r
R
ρ
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Situación geométrica
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De esta forma se puede calcular la dosis en un punto r como:
En donde Π es el kernel de la integral y en este caso corresponde a:
Lo que permite la estimación de la dosis en función de la ubicación y propiedades del tejido y de las características del haz incidente con los errores principalmente debido a no considerar la difusión de los electrones desde la zona del scattering.
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Ejercicio con planilla
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El calculo numérico requiere de estudiar como los fotones se propagan por el tejido.
Se subdividen los 20 cm de tejido en intervalos de 1 cm
Fotones “perdidos”por Rayleigh
Fotones que“generan” electrones
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Ejercicio con planilla
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Una simulación simple se deja realizar mediante una planilla Excel:
Constantes deabsorción
Simulación
Dosis
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Ejercicio con planilla
21www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
Una simulación simple se deja realizar mediante una planilla Excel:
Constantes deabsorción
Simulación
Dosis
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Ejercicio con planilla
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Caso 1: Radiación única por tejido de densidad uniforme (fotón monocromático)
Dosis [Gy] Densidad [kg/m3]
Profundidad [cm]
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Ejercicio con planilla
23www.gphysics.net – UFRO-Master-Fisica-Medica-3-2-Pencil-Beam-08.08
Caso 2: Con zona de mayor densidad
Dosis [Gy] Densidad [kg/m3]
Profundidad [cm]
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Ejercicio con planilla
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Caso 3: A lo largo de un haz que se cruza con dos similares
Dosis [Gy] Densidad [kg/m3]
Profundidad [cm]