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Demostración de la Ecuación Complementaria del M.R.U.V.
( ) 12 ( ) Ecuación horaria de la posición en función del tiempo
( ) De la ecuación horaria de la velocidad en función del
tiempo se despeja la diferencia de tiempo
12
Para un cierto
[ 12 ]
Sacando factor común
2
[ 2 2 ]
12 ( )( ) Por diferencia de cuadrados
12 ( )
2
Queda demostrada la Ecuación Complementaria del
M.R.U.V.
Demostración de la ecuación para la trayectoria
cos Ecuación horaria de la posición en el eje en función
del tiempo
cos Para un cierto
sin 12 Ecuación horaria de la posición en el eje en función
del tiempo
sin cos 12 cos Para un cierto
sincos 2 cos
tan cos Queda demostrada la ecuación
Demostración de la ecuación de alcance
cos Ecuación horaria de la posición en el eje en función
del tiempo
sin 12 Ecuación horaria de la posición en el eje en función
del tiempo
0 sin 12 () 0
0 [ sin 12 ]
0 2 sin 2
Soluciones posibles
0 ó
+ − 0, siendo la primera ecuación sin sentido
2 sin
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cos 2 sin Reemplazando en la ecuación horaria del eje con()
sin2 9,8
sin2 Queda demostrada la ecuación del alcance máximo
Movimiento Circular Uniformemente Acelerado
; −;
− ⟹ ; ; −
∡ ; [ ] ; −;
|| 2 · · ·
·
· 1
2· ·
2
Lineal Angular
[
] ; ; −
aceleración tangencial −;
Movimiento Relativo
Se considera un sistema de referencia “O” fijo en tierra y otro “O’” que se encuentra en movimiento
respecto al primero
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Según el gráfico, (desplazamiento según “O” ), es la suma vectorial de ′ con ·
′
Derivando con respecto al tiempo
′
′ Donde: : velocidad absoluta (velocidad instantánea de la partícula medida según “S” ′ : velocidad relativa (velocidad instantánea de la partícula medida según “S’” : velocidad de arrastre
Dinámica
Primera Ley de Newton
Todo cuerpo persevera en su estado de reposo o movimiento uniforme y rectilíneo a no ser que sea
obligado a cambiar su estado por fuerzas impresas sobre él.
{ 0 No cambia de estado≠ 0 Cambia de estado
Segunda Ley de Newton
El cambio de movimiento es directamente proporcional a la fuerza motriz impresa y ocurre según la
línea recta a lo largo de la cual aquella fuerza se imprime.
·
Tercera Ley de Newton
Con toda acción ocurre siempre una reacción igual y contraria: quiere decir que las acciones mutuas de
dos cuerpos siempre son iguales y dirigidas en sentido opuesto.
′
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Fuerza de rozamiento
. . c o s
á ta n
á √ á . .
√ ..tan
Fuerza Conservativa FC) Fuerza No Conservativa FNC)
Cinética Normal
Elástica Rozamiento
Gravitatoria
Peso
Deducción de Potencia
Sabiendo que:
× ó
· · c o s
El trabajo ejercido al transcurrir un determinado tiempo es:
· · c o s
Sabiendo que:
· · c o s
Deducción del teorema de trabajo y energía
∫
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∫ · Sabiendo que ·
∫ · Donde
∫ · Donde
∫ ·
Como es constante
· ∫
· 2
2
2 2
Trabajo realizado de la fuerza elástica
Tomando intervalos de espacio muy pequeños, se puede hacer una aproximación bastante exacta del
área debajo de la curva, que representa el trabajo total
∫
∫ ·
· ∫
Como es una constante
·
2
· ( )2
· 2
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Deducción del movimiento del centro de masa de un sistema de partículas
∑( · )∑
∑( · )∑ Derivando con respecto al tiempo
∑ · ()∑
∑( · )∑
∑( · )∑ Derivando con respecto al tiempo
∑ ·
()
∑
∑( · )∑
· Por la segunda Ley de Newton
· De todas las fuerzas, las internas pueden
despreciarse porque (por la tercera Ley de
Newton) las fuerzas internas interactúan de a
pares con igual módulo y dirección pero con
sentido opuesto. Por lo tanto se anulan.
Choques
Choque elástico: colisión entre dos o más cuerpos en la que éstos no sufren deformaciones
permanentes durante el impacto. En una colisión elástica se conservan tanto el momento lineal como
la energía cinética del sistema, y no hay intercambio de masa entre los cuerpos, que se separan
después del choque.
Un choque inelástico es un tipo de choque en el que la energía cinética no se conserva. Como
consecuencia, los cuerpos que colisionan pueden sufrir deformaciones y aumento de su temperatura.
El coeficiente de restitución (en realidad, cociente) es una medida del grado de conservación de laenergía cinética en un choque entre partículas clásicas.
Colisiones →á: 0 ⟹ →á: ≠ 0→ á:
′ ′ 0⏟Pá ≤ ≤ 1⏟Eá
∑( · )∑ ∑( · )∑
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Deducción de la cantidad de movimiento lineal
·
( · )
∑ y Porque es un cuerpo rígido
·
( · )
·
Por la segunda y tercera Ley de Newton∑ ·
0 Si ∑ 0
0
Deducción de impulso
∫
∫
∫
∫
· · · ·
Deducción de la cantidad de movimiento angular
Relación entre el momento resultante de las fuerzas exteriores con la tasa de cambio del momento
cinético a través del tiempo
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×
× =
∑ × = Derivando con respecto al tiempo
× = × =
×
= ×
= Como ∥ , entonces × 0
=
Por la tercera Ley de Newton las fuerzasinternas se anulan entre sí
× =
=
Deducción de la energía cinética de rotación y momento de inercia
· 2 Energía cinética de translación de una partícula
· · 2 Sabiendo que ·
· ∑ · 2
Para un cuerpo rígido formado por varias
partículas
·
2 ·
Deducción de la relación · ω
× =
× ( · )=
× ( · )=
Se descompone en (velocidad tangencial) y (velocidad radial)
× ( · )= Como ∥ , × 0
× · ( × )=
Como ×
· · ‖ ‖=
×
· ‖ ‖
=
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Deducción del Teorema de Steiner o Ejes Paralelos
·
=
√
· =
Si el centro de masa
es el origen de
coordenadas
· =
Si el punto ;
· 2 2 =
·
= 2 ·
= ∗ 2 ·
= ∗
=
* Son cero porque se
toma como centrode masas al origen
Deducción de ×
× =
× =
× =
× =
Se descompone en (fuerza tangencial) y
(fuerza radial)
× =
Como ∥ , × 0
× ·
= Como
×
× · ( × )=
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· · ‖ ‖=
· · ‖ ‖=
Leyes de Kepler
Primera ley (1609): "Todos los planetas se desplazan alrededor del Sol describiendo órbitas elípticas.
El Sol se encuentra en uno de los focos de la elipse".
Segunda ley (1609): "El radio vector que une un planeta y el Sol barre áreas iguales en tiempos
iguales".
La ley de las áreas es equivalente a la constancia del momento angular, es decir, cuando el planeta
está más alejado del Sol (afelio) su velocidad es menor que cuando está más cercano al Sol
(perihelio). En el afelio y en el perihelio, el momento angular
es el producto de la masa del planeta,
su velocidad y su distancia al centro del Sol. · · · ·
Tercera ley (1618): "Para cualquier planeta, el cuadrado de su período orbital es directamente
proporcional al cubo de la longitud del semieje mayor de su órbita elíptica".
3 constante
Donde, es el periodo orbital (tiempo que tarda en dar una vuelta alrededor del Sol), la distancia
media del planeta con el Sol y la constante de proporcionalidad.
Estas leyes se aplican a otros cuerpos astronómicos que se encuentran en mutua influencia
gravitatoria, como el sistema formado por la Tierra y la Luna.
3 4
·
Donde, es el periodo orbital, el semieje mayor de la órbita, es la masa del cuerpo central y
una constante denominada Constante de gravitación universal cuyo valor marca la intensidad de la
interacción gravitatoria y el sistema de unidades a utilizar para las otras variables de esta expresión.
Movimiento Oscilatorio Simple
· s i n
′ · · c o s
′′ · ·sin ·
· · ·
·
·
·
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2 2
2
1
12
Deducción de la energía en un Movimiento Armónico Simple
· 2
· · sin
2 · s i n
· ·sin 2
· 2 · · c o s
· · · cos 2
· · ·cos
2
· · ·cos 2
· · ·cos 2
· · c o s 2 ≥ 0
· ·sin 2 · · c o s 2
· · sin cos 2 sin cos 1
· 2
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Deducción Péndulo Simple
Se descompone el peso en una componente radial causante de la aceleración centrípeta y una
componente tangencial, clasificada como fuerza restauradora.
· · s i n Como son amplitudes muy chicas
s i n ≈
· ·
· · ·
· · ·
· · · ·
2 · ·
2
Deducción Péndulo Físico
×
× × Se descompone
en
(tangencial) y
(radial)
× Como ∥ , × 0
· · · s i n
· · · Como son amplitudes muy chicas s i n ≈
· ′′ · · · · ′′
· · · sin · · · · sin · s i n ′′ · ·sin
· · ·
· ·
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2 · · 2
Deducción de la variación de presión de un fluido en reposo
Suponemos un cuerpo sumergido en un fluido en reposo. El elemento tiene una altura , las superficie
inferior y superior tiene un área
. Sabiendo que el volumen del elemento es
· · · ·
Como el fluido está en reposo:
· · 0 Segunda Ley de Newton
· · · · · 0
· · 0 Dividiendo por el área
· ·
· ·
Deducción de la ecuación de continuidad
La masa total es constante
· · · · · · · · · · Al ser un fluido incompresible
· ·
· (caudal)
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Deducción del Teorema de Bernoulli
· · El trabajo de la fuerza depresión en 1
· · El trabajo de la fuerza de
presión en 2
· · El trabajo efectuado por el
sistema para elevar el fluido
· · · · · ·
· · · · ·
·
· · 2 · ·
2
· · 2 · ·
2 · · · · · ·
·
2 ·
2 · ·
· · · 2 · · · 2
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